AkaiKKRでコバルトの格子定数 その4

六方最密充填構造(hcp)の結晶はaとc/aの二つの格子定数を指定する必要があります。第一原理計算から、全エネルギーの最小化の条件からこれらのパラメータを決めることができます。
今回は、Equation of State and equilibrium configuration of hcp Titaniumで紹介されている準ニュートン法を使ってc/aの最適化を行うスクリプトを作成し、hcpコバルトの計算を行ってみました。


c/aの最適化


体心立方構造(bcc)や面心立方構造(fcc)など立方晶系の結晶は、格子定数が一種類しかないので、比較的簡単に格子定数の最適化が可能です。しかしながら、より対称性の低い構造の結晶の場合、変化させなければならない格子定数がたくさんになり大変になります。

ねがてぃぶろぐでは、これまでAkaiKKR(machikaneyama)を用いて六方最密充填構造(hcp)のコバルトに対して、以下の3つのエントリで格子定数の最適化を試みました。

その後、Equation of State and equilibrium configuration of hcp Titaniumというページを見つけたので、今回は同様のスクリプトを作成してみました。一連のエントリの名前の統一感が無くなってしまっていますが、今回はトータルで4回目という事で「その4」としました。

マフィンティン半径


AkaiKKRでコバルトのc/a その1, その2で書いた通りAkaiKKRはマフィンティン球近似を行っているので全エネルギーの比較をする際には、格子体積とマフィンティン球の体積の比を一定にしておく必要があります。そして、この条件を満たす範囲でMT半径をできるだけ大きく採るのが好ましいはずです。

具体的にはどのようにこの条件を満たすのがベストなのかはわかりませんが、今回はシェルスクリプトの中にあらかじめc/aの範囲が超えてはいけない上限と下限を与えておくことにしました。(ETA0とETA1)

準ニュートン法のスクリプトのアルゴリズム


E(η)の関係は、実際にはどのような関数の形をしているかわかりませんが、最適なη(≡c/a)で全エネルギーEが最小になる、下に凸の形をしているはずです。そこでE(η)の関係が(少なくともηの最適値の近くの比較的狭い範囲では)二次関数で近似できると仮定します。
Maximaで3点を通る放物線で書いた通り、独立な3点 (η1, E1), (η2, E2), (η3, E3)が分かっていれば、その3点を通る放物線を求めることができます。そこで、適当にηを3点ほど選んで、その時の全エネルギーの第一原理計算の結果から、エネルギーが最小になるηの値を推定することを考えます。

E(η)=a(η-ηmin)2+Emin

η(≡c/a)の初期値をηiniとしたときにE(ηini),E(0.99*ηini),E(1.01*ηini)の全エネルギーを計算したのち、放物線の頂点でもう一度第一原理計算を行うスクリプトを書きます。

コバルトのc/aの計算


作成したシェルスクリプトは qnewt_sh.txt で、入力ファイルのテンプレートは hcpCo_Template_in.txt です。
以下のようなディレクトリ構成とします。
hcpCo/─┬─analysis/
├─in/
├─out/
├─data/
├─template/─hcpCo_Template.in
└─qnewt.sh

このシェルスクリプトを格子体積を 150 Bohr3 c/aの初期値を 1.60 として実行してみました。
./qnewt.sh 150 1.60

すると次のような出力が表示されます。
1.60000000 -5573.7540546 -3.17105
1.58400000 -5573.7533001 3.15755
1.61600000 -5573.7544598 3.24135
Guess:
1.62701252 -5573.7545691 3.24756
Next:
./qnewt.sh 150 1.62701252

Guessの値が推定値です。
Nextの次の行に書かれている
./qnewt.sh 150 1.62701252

をコピペして実行すれば、今回の推定値を初期値として次の計算を開始することができます。
次の計算の結果は 1.62837316 がc/aの推定値となり、前回の値である 1.62701252 とほぼ同じ値です。更にもう一回やっても 1.62739097 となりこれ以上は改善しそうにありません。

この一連の計算の各ステップの推定値は analysis ディレクトリにファイルを作って出力するようになっています。
上記の例では analysis/hcpCo_150.txt というファイルが作成されているはずです。
1.62701252 -5573.7545691 3.24756
1.62837316 -5573.7545706 3.24800
1.62739097 -5573.7545698 3.24769


今回はhcp構造のc/aを決定するためにシェルスクリプトを作成しましたが、似たような方法で正方晶(tetragonal)のc/aを決めるためにも使えるでしょうし、格子定数が1種類しかない立方晶(cubic)なら平衡格子定数を決めるためにも使えると思います。
ただし(今回に限った話ではありませんが)注意しなければならない点として、シェルスクリプト自体は第一原理計算が正しく収束しているかを感知しません。したがってユーザー側が目視で確認を行う必要があります。

関連エントリ




参考URL




付録


このエントリで使用したファイルを添付します。ファイル名末尾の".txt"を削除して、"_"を"."に変更すれば使えるはずです。(参考:ねがてぃぶろぐの付録)


参考文献/使用機器




フィードバック



にほんブログ村 その他趣味ブログ 電子工作へ

 ↑ 電子工作ブログランキング参加中です。1クリックお願いします。


コメント・トラックバックも歓迎です。 ↓      


 ↓ この記事が面白かった方は「拍手」をお願いします。

tag: AkaiKKR machikaneyama KKR c/a 強磁性 

FC2カウンター
カテゴリ
ユーザータグ

LTspiceAkaiKKRmachikaneyamaScilabKKRPSoCOPアンプCPAPIC強磁性モンテカルロ解析常微分方程式トランジスタode状態密度インターフェースecalj定電流スイッチング回路PDS5022DOS半導体乱数シェルスクリプトレベルシフトHP6632Aブレッドボード分散関係温度解析トランジスタ技術R6452A可変抵抗I2Cセミナー確率論反強磁性非線形方程式ソルバ絶縁偏微分方程式バンド構造熱設計数値積分バンドギャップカオスA/DコンバータフォトカプラシュミットトリガGW近似LEDLM358ISO-I2C三端子レギュレータ数値微分サーボ直流動作点解析カレントミラーマフィンティン半径TL431PC817C発振回路74HC4053USBアナログスイッチbzqltyFFTチョッパアンプ2ちゃんねる補間量子力学開発環境電子負荷標準ロジックパラメトリック解析アセンブラ基本並進ベクトルブラべ格子単振り子BSchLDAイジング模型繰り返しMaximaキュリー温度位相図状態方程式失敗談スピン軌道相互作用六方最密充填構造相対論FET抵抗コバルト不規則合金TLP621ewidthGGAQSGWgfortranランダムウォークラプラス方程式スイッチト・キャパシタcygwin熱伝導SMPスレーターポーリング曲線三角波格子比熱LM555条件分岐TLP552MCUNE555UPSTLP521QNAPマントルテスタFXA-7020ZR過渡解析詰め回路ガイガー管ダイヤモンド自動計測Writer509データロガー固有値問題VESTAスーパーセルOpenMP差し込みグラフ平均場近似起電力awk仮想結晶近似VCAubuntufsolveブラウン運動熱力学第一原理計算井戸型ポテンシャルシュレディンガー方程式面心立方構造fccウィグナーザイツ胞interp12SC1815L10構造非線型方程式ソルバFSMキーボードTeX結晶磁気異方性初期値OPA2277化学反応等高線ジバニャン方程式ヒストグラム確率論三次元フィルタRealforcePGAフェルミ面正規分布固定スピンモーメント全エネルギースワップ領域リジッドバンド模型edeltquantumESPRESSOルチル構造岩塩構造二相共存ZnOウルツ鉱構造BaOフォノンデバイ模型multiplotgnuplotc/aノコギリ波合金クーロン散乱ハーフメタル半金属CapSenseマンデルブロ集合マテリアルデザインSICGimpCK1026MAS830L円周率トランスPIC16F785凡例線種シンボルLMC662ヒストグラム不規則局所モーメント文字列疎行列TS-110TS-112Excel直流解析等価回路モデル入出力トラックボールPC軸ラベルAACircuitP-10フラクタル境界条件連立一次方程式Ubuntuifortパラメータ・モデルspecx.f関数フィッティング最小二乗法Crank-Nicolson法陰解法日本語EAGLEMBEグラフの分割負帰還安定性ナイキスト線図熱拡散方程式HiLAPW両対数グラフ片対数グラフ縮退

最新コメント
リンク

にほんブログ村 その他趣味ブログ 電子工作へ